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2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究三十

2023-04-04

泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究三十第三相的運動情況與 R/L＜1/ √ 2時類似，在板的中心點存在靜態(tài)塑性鉸，在固支邊在靜態(tài)塑性鉸線，如圖3-9所示。其運動方程

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十九

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十九板在第二相的運動過程中，中心區(qū)域繼續(xù)以速度 v 1 向下運動，而其余部分則繞固支邊轉(zhuǎn)動。依據(jù)動量矩定理，某一時刻

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十八

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十八當 R/L＞1/√2時，絞線CD到達固支邊時絞線EF還未到達中心點，因此，板的響應過程不同，如圖3-7所示，第一相結(jié)束時ζ 1 =L

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十七

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十七下面求解式 (3-43), 令 ( 12N 0 /mL 3 ) (T-T 2 ) = θ ,且 t an θ=K, 則： w( T ) = [ w 1 +w 2 +( M 0U +M 0C ) /N 0 ] ·cos θ ·[ √ ( 12N 0 /mL 3 ) ]3

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十六

2023-04-04

泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十六當夾芯板停止運動時，其中心點達到最大撓度，此時 Ψ (t) =0。式(3- 41 )對時間 t 求一次導數(shù)，得： Ψ (t)=-[√(12N 0 /mL 3 )]

2023 03-13: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十五

2023-03-13

泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十五求解方程組 3-39可得： A 1 =[W 1 +W 2 +( M 0U +M 0C )/ N 0 ] ·cos[ √( 12N 0 /mL 3 )]T 2 -( mL 3 /12N 0 )( 3R 2 v 1 /L 2 ) ·sin[ √( 12N 0 /mL 3 )]T

2023 03-13: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十四

2023-03-13

泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十四 Ψ+(12N 0 /mL 3 )W =0 （3-34）要求得方程 3-33的通解，首先必須求出方程3-34的通解。方程 3-34的特征方程為： λ 2 + (12N 0 /mL 3

2023 03-13: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十三

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應研究二十三在第三相的運動過程中，在板的中心點存在靜態(tài)塑性絞，在固支邊存在靜態(tài)塑性絞線，如圖 3.6所示，板的運動為自由體

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